Чарм c - аддитивное квантовое число, характеризующее кварки и адроны. Частицы с ненулевым значением квантового числа с называются очарованными частицами. В их состав входит с- или -кварк. Квантовое число чарм с сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях Δc = 0. В слабых распадах очарованных частиц квантовое число с не изменяется или изменяется на единицу Δc = 0,±1. Самыми лёгкими очарованными частицами является семейство D мезонов, состоящее из комбинации лёгких u,, d, кварков, с и кварков.

D0 = (c)	D+ = (c)
D0 = (u)	D− = (d)

Чармоний - семейство тяжёлых мезонов со скрытым очарованием, т.к. оно состоит из с- и -кварков и потому имеет квантовое число с = 0. Первым мезоном из семейства частиц со скрытым очарованием был J/ψ-мезон, открытый в 1974 г. J/ψ-мезон имеет массу M = 3.097 ГэВ, спин J = 1, отрицательную внутреннюю чётность P = -1. Позднее было открыто большее число частиц, состоящих из с-кварков. Классификация чармониев основана на кварковой модели адронов. При одинаковом кварковом составе (с) они различаются главным квантовым числом n, суммарным спином J кварка с и антикварка , чётностью P и зарядовой чётностью C. P- и C-чётности различных состояний чармония определяются соотношениями

P = (-1)^L+1,      C = (-1)^L+S.

    На рисунке показана система уровней чармония и переходы между ними. Характерный масштаб возбуждения составляет сотни МэВ, что существенно меньше массы с-кварка. Поэтому можно воспользоваться тем, что движение нерелятивистское и для описания чармония использовать уравнение Шредингера. В таком подходе чармоний можно рассматривать как систему двух кварков, движущихся в потенциале V(r). Состояния чармония и волновые функции определяются как решения станционарного уравнения Шредингера.
    Для описания спектроскопии чармония удалось найти простой потенциал V(r). На малых расстояниях (r << 10^-13 см) потенциал, аналогично кулоновскому, имеет вид V(r) ~ 1/r. Поскольку кварки не наблюдаются в свободном состоянии, потенциал должен их эффективно «запирать» на расстояниях масштаба радиуса адрона (≈10^-15 м), т.е. на больших расстояниях потенциал должен расти (V(r) ~ r). Удовлетворяющий требуемым условиям потенциал имеет вид

,

где a, β, δ - константы. Константы удалось подобрать так, что потенциал одновременно хорошо описывает спектры масс как (c), так и (b).

См. также

• Очарованные частицы, с-кварк
• Шарм и его появление в физике частиц