< Previous | Contents | Next >
228 ЧАСТЬ 11. ТЕОРИЯ ФЛУl(ТУАЦИОННЫ:Jt ШУМОВ
+;
+;
+;
Значения h, соответствующие линейному детектору, поJ1:у чаются, если положить в (4.10-5) v=l, помня, что Q теперь играет роль Р:
hu = +( : ),,.1F1 ( 2; -у)
ho2 = (21tфо)-''• 1F1 (+;1; - у)
Q2
у= 2,jlo
(4.10-17)
Кстати, первое приближение для выходного эффекта линейного детектора, даваемое уравнением (4.10-16), интересно само по себе. На фиг. 9 показан низкочастотный участок Wc(f), вычислен-
Вход. си2нап
г--
1
Вход. си2нап
г--
1
Вход. си2нап
г--
1
1
1
1
1
1
1
В,х.-о-д,.шумы
Wo 1
1
В,х.-о-д,.шумы
Wo 1
1
В,х.-о-д,.шумы
Wo 1
1
1
1
1
n t,/2 Р
n t,/2 Р
n t,/2 Р
Частота
Частота
Частота
Фиг. 9. Низкочастотный участок спектра на выходе линейного детектора.
C= h 2 :3=(P1zo.)•( :; ).
Постоииная составляющая на выходе=Р h11 + w,,h08•
'вый по уравнению (4.10-16) для случая, когда шум1;,1 на входе равномерно распределены в узкой полосе частот шириной . а fР средняя частота этой полосы частот. h11 и h02 можно определить
-из кривых фиг. 10. На фиг. 9 и графиках фиг. 10 Р их заменяют Q и у, входящие в (4.10-17), чтобы сохранить те же обозначения, что и на фиг. 8 для квадратичного детектор
Для сравнения полезны следующие значения:
1
1
1
когда х =0 когда х велико
hц =0 h11 = 1С (4.10-18)
ho2 = (21tфо)-''• ho2=
1
1tQ'