< Previous | Contents | Next >
214 ЧАСТЬ II. ТЕОРИЯ ФЛУКТУАЦИОННЫХ ШУМОВ
Если спектр V N(f) равномерен в сравнительно узком диапазоне, nростирающемся от fa до fь, так что w(f) равен w0 в этом диапазоне и нулю вне его, то можно воспользоваться полученными в Прило жении 4С результатами для фильтра с. Приведенные там величины
/ 0 и связаны с fa и fь следующим образом:
fа= fo - 2' fь = fo + 2'
а значение w0 такое же, что и в данном случае, и равно Ф;. При веденное там значение G (f) ведет к следующему приближению для низких частот:
WД) =:::: 11ttJlo Ф4 5 ( 1- -f ) - wo ( -1 fьf -fa. ) ' (4.7-9)
41t
когда О< f < <fь-fa), И к WД)=::::0 для <fь-fa)<f<fa•
Положив для кривой Wc(f) (фиг. 8), соответствующей квадра
-тичному детектору, Р=О, видим, что форма низкочастотного уча стка спектра представляет собой треугольник, а при f = спектр равен нулю. Поэтому из (4.7-9) можно придти к заключению, что
.в первом приближении форма выходного энергетического спектра в случае линейного детектора такова же, что и для квадратичного
.детектора, если входное напряжение представляет собой шумы
.в сравнительно· узкой полосе частот.
s
s
s
Приближенное эффективное значение низкочастотного выход ного тока может быть получе,но интегрированием (4.7-9)
fь-fa
QТКуда
Ift =
о
WД) df·-::::::
WoUь- f а)= _о/..о.
Втс Вт: '
эфф. знач. тока н.ч.=:::: _1r-X [эфф. внач. прилож., напряжения].
у Вт:
(4.7-10)
Как видно, этот ток равен половине постоянной составляющей. Следует помнить, что (4.7-10) является приближением, так как мы пренебрегли ф и высшими степенями. Точное значение
может быть получе о из (4.2-8). Тогда коэффициент (8 )-''•=0,200
следует заменить на
+(2-у
')1• =0,209.
Для других типов полосовых фильтров можно найти Wc<n,
если из Приложения 4С взять соответствующие значения G. Ока-