< Previous | Contents | Next >
210 ЧАСТЬ II. ТЕОРИЯ ФЛУl(ТУАЦИОННЫХ ШУМОВ
Так как средний квадрат входного напряжения V N есть ф0 = w0 , то это уравнение совпадает с выражением (4.1-15) для среднего квадрата тока 111 •(ток низкой частоты без постоянной состав ляющей). Если фильтры звуковых частот срезают часть спектра, то, чтобы получить средний квадрат соответствующего выходного тока, Wc(f) следует интегрировать по сохранившейся части спектра, о чем упоминается в примечании к уравнению (4.1-6).
Вход r:11гнал
г-
г-
г-
Вход щумы
т-1
1 W0 1
1 1
" .в/2 f.i
1 fp 1
'---13-
Фиг. 8. Сплошной участок спектра на выходе устрой ства с квадратичной характеристикой.
Напряжение на входе=Р cos 2"/р t + VN. Постоянная составляю-
щая на выходе - « ( + 1110)- 1113-с.
Когда напряжение V состоит из напряжения шумов VN и двух
синусоидальных напряжений, частоты которых не являются крат
·ными:
V = р cos pt + Q cos qt +VN.
то можно показать, что сплошной участок Wc(f) энергетического спектра тока / равен (4.5-13) плюс дополнительные члены
a 2Q 2 [w(f- f q)+ w(f + f q)], (4.5-14)
где f q = q/21t.
Если напряжение, приложенное к устройству с ющдратичной
характеристикой (4.1-1), равно
V(t) = Q(l + k cos pt) cos qt +VN =
= Qcosqt +.9J cos(p +q)t + ! cos(p-q)t +VN,
I
I
I
то результирующий ток содержит п.о.стоянную составляющую
-;-Q2 ( 1 + )+а w(f)df. (4.5-15)