< Previous | Contents | Next >
J-98 ··члсть II.· ·ТЕОРИЯ ФЛУКТУАЦИОННЫХ; ШУМОВ
:)Гибающей Ап(R) и что в плотность вероятностей огибающей R на пряжение шумов VN входит только через Фо·
Обоснование первого утверждения не является вполне удов летворительным. Оно сводится к следующему. Выходной ток / может быть разделен на две составляющие. Одна, обусловленная сигналом, состоит из синусоидальных членов. Другая является шумовой сосrавляющей.
. Здесь будет рассматриваться последняя; обозначим ее JN. I(орреляция между двумя значениями l.v, разделенными проме жутком времени, стремится· к нулю, когда этот интервал стано вится большим. Пусть 't будет промежуток времени, достаточно большой для обеспечения существенной независимости двух зна чений / N. Выберем промежуток времени Т достаточно большим так, чтобы он заключал в себе много интервалов продолжитель ностью 't. Разложив IN в этом промежутке в ряд Фурье, получим
s
s
s
т
ап -iЬп =Т 2 е-i21tnt/T IN(t) dt.
о
(4.q-2)
Пусть рассматриваемая полоса частот простирается от f0- /2
до fo+ /2 и пусть
т(tо-+)= n1, т(tо+})= n2, (4.3-3)
где п1 и п2 - целые чис.(Iа. Число составляющих тока в этой полосе частот будет (n2- n1) . Полагаем существенно меньшим, чем }/'t. Выходной ток в этой полосе частот
где
2 ST -i2тс( y-fo )t -/2,cfot
ап-iЬп = у е е IN(t) dt,
о
n= n1;n2+n- n1in2=foT+(n-foТ>·
Полоса частот выбрана настолько узкой, что
(4.3-4)
(4.3-5)
n2-n1
т ИЛf! 't «I.
(4.3-6)