< Previous | Contents | Next >
J92 ЧАСТЬ 11. ТЕОРИЯ, ФЛУКТУАЦИОННЫХ ШУМОВ
где p/21t лежит вблизи полосы частот шумов V N• Плотность ве роятностей для огибающей R равна
ехр [- R1:• ]10( :) • (3.10-ll)
Отсюда и из уравнений (3.10-12), (3.10-13) найдем
aR 1
ldc=-2-=
с фо+а-Р2•- •
(4.1-14)
ll1= - =а 1[1
2н + 2Р11ф + � ] ,
It = IF,- l c= ci11( •f o+ P! ) ф0•
(4.1-15)
В (4.1-14) ф0 есть средний квадрат н; пряжения шумов VN,, а Р2 / 2 - средний квадрат сигнала. Эти уравнения показывают, что ldc и эффективное значение 11 НР 3ависят от распределения энергетического спектра шумов V v до тех пор, пока входное на пряжение V ограничено относительно узким диа11азоном частот. Другими словами, хотя это распределение и влияt"т на выходной энерrеrический спектр, но оно не влияет ,а постоянную со ·п1вляю щую и эффективное значение 111, когда •10 и Р заднны. То, что это справедливо для большой группы нелинейных устройств, было указано Миддльтоном (см. конец раздела 4.9).
Когда входное напряжение равно
V=VN+Pcospt+Qcosqt, (4.1-4)
p=j=-q, получим из уравнения (3.10-25)
f dc= ; -R2 = а( Фо+ • + -i ) •
- a•-
Гfi= тR',
Гf1= ci2 [ Ф + _P2 fo+ Q2fo+ P;Q•] •
4.2. ТОК НИЗКОЙ ЧАСТОТЫ НА ВЫХОДЕ ЛИНЕЙНОГО ДЕТЕКТОРА
В случае линейного детектора
.
.
.
/ = { aоV,,
)
V<O, V>O,
---,
(4.2-1)
и выходной ток низкой частоты, считая, что фильтр звуковоJt частоты отсутствует, равен I)
/ t1 = a1tR (4.2-2)
1 ) Автор раtсматривает случ й безинерционного детектирования.
( flfJlLM: ред.)