< Previous | Contents | Next >

174 ЧАСТЬ 11. ТЕОРИЯ ФЛУК.ТУАЦИОННЫХ ШУМОВ

а< <

а< <

а< <

нением (3.9-30). Если энергетический спектр /(/), обозначае1t1ый w(f), равен всюду нулю за исключением участка f f fь. где он равен w0 , то энергетический спектр A(t) равен

2w3(f-ь аf - 1) для О< f < f - f

a2+41t1 f• -.... Ь а

и равен нулю от fь-fа до 2f а• Спектр на участке от 2fа до 2fь не ра­ вен нулю и может быть найден из (3.9-34). Средний квадрат флук-

2.0

1.5

'1 t

0.5

о

J 2 3 4 5 6 8 Ю

20 30 '80 5060

T(fa-faJ

Фиг. 5. Шумы теплового движения на выходе филь­ тра - разброс энергии флуктуаций.

J

J

J

t,+т

Е- l'(t)dt, t, - взято произво.11ьно, 1- ток шумов.

t,

у-·

у-·

у-·

Er,75 En,2n

У,= -- У,= fь -/а-ширина полосы фильтµа.

ЕО,50 о.М

а

а

а

туаций A(t) дается в общем случае уравнениями (3.9-28) и (3.9- 32). Для полосового фильтра, если l1c ttL велико,

эфф. знач. [ A(t -A] = [2иь.:_ fa)]½

Начнем с того, что положим 't=t-u, благодаря чему интеграл для A(t) преобразуется в

A(t) = J00 /2(

/ - и) е-«иdu. (3.9-23)

о

Чтобы получить функцию корреляции ЧГ( ) для A(t), умножим

A(t) на A(t+'t) и усредним по всем возможным значениям токов

W('t) = А(t) А (t+'t) = J00 е_,,"duJ00

2

2

2

е-•vdv tЧt-u) / (t+'t -v)

u u

< Previous | Contents | Next >