< Previous | Contents | Next >
ГЛ. 111. СТАТИСТИЧЕСl<ИЕ СВОЯСТВА ЛУI<ТУАЦИОННЫХ ШУМОВ 173
Представление об этом распределении дает следующая таблица:
п T(f ь-f а) Хо,25 Хо,5о Хо,75 п-2;; Хо,75
Же) 50 Хо,50
о о 0,29 0,695 1,39 0,415 2,00
1 1,45 0,96 1 68 2,69 0,572 1,60
2 2,4 1,73 2,67 3,94 0,647 1,47
3 3,4 2,54 3,67 5,12 0,692 1,39
5 5.4 4,22 5,67 7,42 0,744 1,31
10 10,5 8,63 10,67 13,02 0,808 1,22
24 25 21,47 24,67 28,17 0,870 1,14
48 50 44,1 48,7 53,5 0,905 1,10
где п - показатель степени, входящий в (3.9-20). Столбец T<fь-fa) справедлив только для полосового фильтра с узкой полосой про пускания. Цифры в этом столбце не очень точны. Следующие три
-столбца дают точки, которые делят распределение на четыре интер вала равной вероятности
х,ц 5 = -т-Е;оf2-5, Ео,25 = энергия, превышаемаявтечение75% времени
Xo,su = -mFo.50 Е
Xo,su = -mFo.50 Е
Xo,su = -mFo.50 Е
0 -1 - , о.50 ,, 50%-,,-
Хо,75 = т--Е-о;,а15-, Ео,75 ------,, 25%-,,-
Цифры в этих столбuах получены из таблицы неполных rамма функuнй П11рсона. Последние два столбuа показывают, как рас nредеJ1ение группируется вокруг среднего значения, когда оно сход1пся к нормальному закону.
При больших значениях п достигается нормальный закон (3.9-15). Так как в случае справедливости этого закона точки 25, 50 и 75% соответствуют m-0,675a, т и m+0,675a, то
в первом приближении
х,,,50= aтi"• = (п+ 1) Т <fь- fa),
Хо,25 = :S (pz-0,675a) = Xo.io-0,675-V Xo,so,
Хо,15 = Xo,so+0,675-Vxo,so• Это согласуется с таблицей (см. также фиг. 5).
t
t
t
Исследуем теперь флуктуации интеграла
A(t) = S /2(-т:) е-a(t- ) d-c.
(3.9-21)
(3.9-22)
Показания термоэлектрического амперметра, через который про ходит ток /, пропорциональны A(t). а - постоянная прибора. Начнем исследование A(t) с нахождения его функции корре
.Jiяции. Сплошной участок энергетического спектра А(/) дается урав-