< Previous | Contents | Next >

140 ЧАСТЬ II; ТЕОРИЯ ФЛУКТУАЦИОННЫХ ШУМОВ

но полученной М. Е. Кэмпбеллом для интервалов между 754 сле­ дующими друг за другом нулями. Он пропускал шумы тепловогС> движения через полосовой фильтр с нижней частотой пропускания около 200 гц и верхней частотой пропускания около 3000 гц. Ввиду плавного изгиба частотной характеристики трудно отметить точное значение верхней граничной частоты. Кружки на фиг. 1 соответ-

у

0,25

Ц2О

0,15

0,10

0,05

о

о 2 б В 10 12

rp=Zпfь-r

Фиг. 1. У "спределеtt ие вероятное те й интервалов меж­ ду нулями тока шумов на выходе фильтра нижних частот.

vА Aip- вероятность появления нуля в интервале Aip, если в нача­

ле отсчета нуль. у8 д'f' - вероятность по11вления нуля в интервале

д р, если в начале отсчета: нуль и крутизна кривых в нулевых точ­ ках противоположного знака. у8 = p(ip), fь - граничная частота

фильтра, - промежуток времени между нулевыми точками.

ствуют данным Кэмпбелла, если предположить, что его фильтр, ведет себя как фильтр нижних частот с частотой среза fь=2850 гц последняя величина выбрана дЛ/Я того, чтобы максимум кривой Кэмпбелла совпадал с максимумом кривой р( ip).

Как видно, некоторые кружки лежат выше кривой p(ip), что. вероятно, объясняется тем, что характеристики реального фильтра в действительности отличаются от принятых нами для фильтра нижних частот.

На фиг. 1 нанесена также кривая, тесно связанная с (3.4-1). Она относится к случаю фильтра нижних частот и представляет вероятность прохождения / через нуль в интервале ('t,'t+d't), когда известно, что / проходит через нуль при 't=0:

о: ( о/ )''• ( :S) ((jl -(jl )-"'• (1 + Н arctg Н), (3.4-10)

где обозначения те же, что и в (3.4-1), а- i===== arctgH-=:: ; . Эта кривая расположена всегда выше кривой p(ip), а небольшая разни-

< Previous | Contents | Next >