< Previous | Contents | Next >
ГЛ. 11. СТАТИСТИЧЕСI<АЯ ТЕОРИЯ ПРИЕМА СИГНАЛОВ 277
было работать без высокочастотной несущей, то этого явления не возникало бы и предельные значения в ненадежной области (фиг. 2) точно соответствовали бы теоретическому пределу.
При нормальном приеме величины . N0 и априорный интервал Т постоянны, тогда как Е возрастает вместе с временем наблюде ния. Поэтому при рассмотрении диаграммы начинают слева и постепенно двигаются вдоль горизонтали направо. Вначале количество данных быстро возрастает при постепенном умень шении ненадежности. Однако после пересечения порога и перехода в рабочую область количество данных возрастает очень медленно и представляет постепенное улучшение точности.
Это явление находится в полном соответствии с идеями стати стической теории передачи электрических сигналов. Как только приближенное положение цели известно с надежностью, посту пающая в дальнейшем энергия постепенно увеличивает количест во данных, которые уже частично известны. Разрешающая спо собность по дальности возрастает за счет непрерывного уточнения, а не за счет систематического ltсключения ошибки. По этой причине наиболее эффективная радиолокационная система должна рабо тать как можно ближе к порогу разборчивости (насколько близ ко, зависит от допустимой степени ненадежности).
Необходим<;> подчеркнуть, что в этой работе рассматриваются фазово-когерентные принимаемые колебания и это существенно ограничивает практическое применение теории. Если параметр дальности 't был бы сам функцией времени, то вводимые в теории интегралы по времени ._,должны были бы вычисляться иначе. При этом полный период наблюдения должен быть ограничен интервалом, достаточно малым, чтобы в. пределах его 't могла бы рассматриваться как постоянная. В этих условиях нет основа ния отдать предпочтение (за исключением практических сообра жений) концентрации используемой энергии в одном периоде модуляции или распределении ее по нескольким пер1:1одам. Нет сомнения, однако, что в последнем случае энергия тратится на прасно, если нельзя использовать длительное фазово-когерентное интегрирование.
В полученные формулы не входит полоса пропускания прием
ника. До тех пор, пока эта полоса достаточно широка, чтобы вклю чить весь передаваемый спектр, количество данных не изменяется при ее изменении. Выбор формы частотной характеристики за висит. только от наилучшего способа выделения данных, несомых принимаемыми колебаниями. Эта практическая задача в работе не рассматривается.
